ទំនាក់ទំនង - មួយ ... រលកពន្លឺជាប់ទាក់ទងគ្នា។ ទំនាក់ទំនងខាងសាច់ឈាម

សូមពិចារណាការឃោសនារលកក្នុងចន្លោះ។ ទំនាក់ទំនង - រង្វាស់នៃការជាប់ទាក់ទងគ្នារវាងដំណាក់កាលរបស់ខ្លួនបានវាស់នៅចំណុចផ្សេងគ្នា។ រលកទំនាក់ទំនងអាស្រ័យទៅលើលក្ខណៈនៃប្រភពរបស់ខ្លួន។

ប្រភេទនៃការទំនាក់ទំនងពីរ

សូមពិចារណាឧទាហរណ៍ធម្មតា។ សូមស្រមៃគិតពីរទសភាគកើនឡើងនិងការធ្លាក់ចុះនៅលើផ្ទៃទឹក។ សន្មត់ថាប្រភពរលកនេះគឺជាការតែមួយគត់ដែលបាន immersed ឈើសុខដុមនីយកម្មនិងការដកចេញពីទឹកបំបែកផ្ទៃស្ងប់ស្ងាត់នៃផ្ទៃទឹក។ ដូច្នេះមានការជាប់ទាក់ទងគ្នាល្អឥតខ្ចោះរវាងចលនានៃការបណ្តែតទឹកពីរ។ ពួកគេមិនអាចផ្លាស់ទីឡើងលើនិងចុះក្រោមច្បាស់ណាស់នៅក្នុងតំណាក់កាល, ពេលមួយឡើងទៀតចុះប៉ុន្តែភាពខុសគ្នារវាងដំណាក់កាលនៃការបណ្តែតទឹកមុខតំណែងពីរគឺថេរនៅក្នុងពេលវេលា។ សុខដុមនីយកម្មប្រភពចំណុចយោលផលិតពិត រលកជាប់ទាក់ទងគ្នា។

នៅពេលអធិប្បាយអំពីទំនាក់ទំនងនៃរលកពន្លឺដែលបានបែងចែកជាពីរប្រភេទរបស់ខ្លួន - ទំហំនិងខាងសាច់ឈាម។

ទំនាក់ទំនងសំដៅទៅលើលទ្ធភាពនៃពន្លឺដើម្បីផលិត លំនាំការជ្រៀតជ្រែកមួយ។ ប្រសិនបើមានរលកពន្លឺពីរត្រូវបាននាំយកមកជាមួយគ្នាហើយពួកគេមិនបានបង្កើតតំបន់នៃការនិងការថយចុះកម្រិតពន្លឺ, ពួកគេត្រូវបានគេហៅមិនប្រាកដប្រជា។ ប្រសិនបើពួកគេផលិតលំនាំជ្រៀតជ្រែក "ល្អ" (ក្នុងន័យនៃការបំផ្លិចបំផ្លាញជ្រៀតជ្រែកពេញលេញតំបន់) ដែលពួកគេមានការជាប់ទាក់ទងគ្នាយ៉ាងពេញលេញ។ ប្រសិនបើមានរលកពីរបង្កើត "តិចជាងល្អឥតខ្ចោះ" រូបភាព, វាត្រូវបានគេចាត់ទុកថាពួកគេមានជាប់ទាក់ទងគ្នាដោយផ្នែក។

interferometer Michelson

ទំនាក់ទំនង - បាតុភូតមួយដែលត្រូវបានពន្យល់ដោយការពិសោធន៍មួយដែលល្អបំផុតមួយ។

ក្នុង Michelson interferometer ពន្លឺពីមន្ទីរប្រភព (ដែលអាចជាការណាមួយនៃ: ព្រះអាទិត្យ, តារាឬឡាស៊ែរ) ដែលត្រូវបានដឹកនាំទៅលើ M បានកញ្ចក់មួយ semitransparent _{0 ដែលតំណាងឱ្យ} 50% នៃពន្លឺដែលឆ្ពោះទៅរកកញ្ចក់ M ₁ និងបញ្ជូន 50% ឆ្ពោះទៅរកកញ្ចក់ M បាន _{2 ។} ធ្នឹមនេះត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងពីគ្នានៃកញ្ចក់ត្រឡប់មកវិញដើម្បី M បាន _0, និងផ្នែកស្មើគ្នានៃពន្លឺឆ្លុះបញ្ចាំងឱ្យឃើញពី M ₁ និង m _{2 ត្រូវបានរួមបញ្ចូលគ្នានិងបញ្ចាំងលើខអេក្រង់មួយឧបករណ៍នេះអាចត្រូវបានកំណត់ដោយការផ្លាស់ប្តូរចម្ងាយពីកញ្ចក់} M បាន ₁ ដើម្បីពុះធ្នឹម។

Michelson interferometer សំខាន់លាយរត់ជាមួយនឹងកំណែការពន្យាពេលនៃការពេលវេលាផ្ទាល់ខ្លួនរបស់គាត់នោះទេ។ ពន្លឺដែលបានឆ្លងកាត់នៅលើផ្លូវដើម្បីកញ្ចក់ M បាន ₁ ដែលមានទៅចម្ងាយនៅលើ 2D នេះច្រើនជាងធ្នឹមផ្លាស់ទី M កញ្ចក់ _{2 ។}

ពេលនេះមានប្រវែងនិងទំនាក់ទំនង

អ្វីដែលត្រូវបានសង្កេតឃើញនៅលើអេក្រង់? នៅពេលដែល d = 0 អាចត្រូវបានគេមើលឃើញថាចំនួននៃការជ្រៀតជ្រែកយ៉ាងច្បាស់យមួយ។ នៅពេលដែល d ត្រូវបានកើនឡើងក្រុមតន្រ្តីនេះបានក្លាយទៅជាមិនសូវ: តំបន់ងងឹតក្លាយទៅជាភ្លឺ, និងពន្លឺ - ភ្លឺ។ ជាចុងក្រោយ, សម្រាប់ឃទំហំធំខ្លាំងណាស់, លើសពីតម្លៃជាក់លាក់នៃ D មានសំខាន់ពន្លឺនិងងងឹតបាត់ទាំងស្រុងចិញ្ចៀនអាពាហ៍ពិពាហ៍ដោយបន្សល់ទុកតែព្រិលមួយ។

ជាក់ស្តែង, វាលពន្លឺមិនអាចរំខានជាមួយនឹងកំណែពន្យាពេលនៃការពេលវេលានៅពេលដែលការពន្យាពេលដោយខ្លួនឯងនេះគឺធំគ្រប់គ្រាន់។ ចម្ងាយ 2D - វាគឺជាប្រវែងទំនាក់ទំនងនេះ: ផលប៉ះពាល់ការជ្រៀតជ្រែកគឺមានតែនៅពេលដែលភាពខុសប្លែកគ្នាគួរឱ្យកត់សម្គាល់នៅក្នុងវិធីនេះតិចជាងចម្ងាយនេះ។ _{តម្លៃនេះអាចត្រូវបានបម្លែងក្នុងអំឡុងពេលមិនគការបែងចែករបស់ខ្លួនដោយ} ល្បឿននៃពន្លឺ គ: _មិនគ = 2D / គ។

ពិសោធន៍ Michelson វាស់ទំនាក់ទំនងខាងសាច់ឈាមនៃរលកពន្លឺ: សមត្ថភាពរបស់ខ្លួនដើម្បីជ្រៀតជ្រែកជាមួយកំណែពន្យារពេលនៃការខ្លួនវាផ្ទាល់។ _{ស្ថេរភាពបានយ៉ាងល្អមួយដែលមិនមានគ} = ឡាស៊ែរ 10 ^-4 _{របស់លីត្រគ} = 30 គីឡូម៉ែត្រ; _{ត្រងពីកំដៅពន្លឺមិនគ} = 10 ^-8, _{លីត្រគ} = 3 ម៉ែត្រ។

ទំនាក់ទំនងនិងពេលវេលា

ទំនាក់ទំនងខាងសាច់ឈាម - រង្វាស់នៃការជាប់ទាក់ទងគ្នារវាងដំណាក់កាលនៃរលកពន្លឺនៅចំណុចផ្សេងគ្នានៅតាមទិសដែលការឃោសនានេះ។

_{ប្រភពសន្មត់បញ្ចេញរលកនៃλនិងλ±Δλដែលមាននៅចំណុចមួយចំនួននៅក្នុងចន្លោះនឹងរំខាននៅចម្ងាយគ} = λលីត្រ ² / (2πΔλ) ។ _{ដែលជាកន្លែងដែលលីត្រគ} - ប្រវែងទំនាក់ទំនង។

ដំណាក់កាលនៃការឃោសនារលកនៅក្នុងទិស X ដែលត្រូវបានកំណត់ថាជា = f KX - ωt។ _{ប្រសិនបើយើងពិចារណារលករូបភាពទីនៅក្នុងចន្លោះនៅពេលដែលមិននៅចម្ងាយលីត្រគដែលជាភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលរវាងពីរវ៉ិចទ័ររលក} k ₁ និង K _{2 ដែលកំពុងស្ថិតនៅក្នុងដំណាក់កាលនៅ} x = 0 គឺស្មើទៅនឹងΔφ = _{លីត្រគ} (K ₁ - k _{2) ។} ពេលΔφ = 1 ឬΔφ ~ 60 °, ពន្លឺនេះគឺមិនយូរទៀតជាប់ទាក់ទងគ្នា។ ការជ្រៀតជ្រែកនិងប្រាក់ស្យុងមានឥទ្ធិពលយ៉ាងសំខាន់នៅលើផ្ទុយនេះ។

ដូច្នេះ:

• 1 = _{លីត្រគ} (K ₁ - k _{2) = លីត្រគ (2π / λ} - 2π / (λ + + Δλ));
• _{លីត្រគ (λ + + Δλ - λ} ) / (λ (λ + + Δλ)) ~ លីត្រគΔλ / λ ² = 1 / 2π;
• _គ = λលីត្រ ² / (2πΔλ) ។

រលកដែលឆ្លងកាត់តាមរយៈអវកាសជាមួយនឹងល្បឿនគមួយ។

_{ពេលទំនាក់ទំនងនេះមិនគ} = _{លីត្រគ} / s បានទេ។ ចាប់តាំងពីការ = λf C បន្ទាប់មកΔf / F = Δω / ω = Δλ / λ។ យើងអាចសរសេរ

• _គ = λលីត្រ ² / (2πΔλ) = λf / ( 2πΔf) = c / Δω;
• _គ t = 1 / Δω។

បើសិនជាគេស្គាល់ថា រលក _{ឬភាពញឹកញាប់នៃការឃោសនារបស់ប្រភពពន្លឺនេះវាគឺអាចធ្វើបានដើម្បីគណនាលីត្រគនិងការមិនគ។} វាមិនអាចទៅរួចទេដើម្បីសង្កេតមើលលំនាំការជ្រៀតជ្រែកដែលទទួលបានដោយការបែងចែកទំហំ, _{ដូចជាការជ្រៀតជ្រែកខ្សែភាពយន្តស្តើងប្រសិនបើមានភាពខុសគ្នាយ៉ាងខ្លាំងផ្លូវអុបទិកគឺធំជាងលីត្រគ។}

ប្រភពទំនាក់ទំនងខាងសាច់ឈាមបាននិយាយថាខ្មៅ។

ទំនាក់ទំនងនិងចន្លោះ

ទំនាក់ទំនងផែនទី - ទំនាក់ទំនងរវាងរង្វាស់នៃដំណាក់កាលនៃរលកពន្លឺនៅក្នុងចំណុចខុសគ្នាដែលពាក់ព័ន្ធទៅនឹងទិសដៅនៃការឃោសនានេះ។

នៅពេលដែលកំដៅ L ចម្ងាយពី (លីនេអ៊ែរ) ប្រភព monochromatic _{ដែលមានវិមាត្រនៃការδការបញ្ជាទិញលីនេអ៊ែរនេះរន្ធចំនួនពីរដែលមានទីតាំងស្ថិតនៅចម្ងាយធំជាងឃគ} = 0,16λL / δលែងផលិតលំនាំការជ្រៀតជ្រែកមួយស្គាល់។ _πdគ ^2/4 គឺជាតំបន់មួយនៃប្រភពទំនាក់ទំនងនេះ។

ប្រសិនបើនៅពេលមិនឃើញប្រភពនៃការδទទឹងបោះចោលកែងចម្ងាយឆ្វេងពីអេក្រង់, អេក្រង់អាចមើលឃើញចំណុចពីរ (P1 និង P2) ដែលបំបែកដោយចម្ងាយឃ។ វាលអគ្គិសនីក្នុង P1 និង P2 តំណាងតម្រួតនៃវិស័យអគ្គិសនីនៃរលកដែលបញ្ចេញដោយពិន្ទុទាំងអស់នៃប្រភពវិទ្យុសកម្មដែលមិនត្រូវបានតភ្ជាប់ទៅគ្នាទៅវិញទៅមកដែរ។ ដើម្បី រលកអេឡិចត្រូ ចេញ P1 និង P2 ដោយបង្កើតលំនាំការជ្រៀតជ្រែកមួយដែលស្គាល់ក្នុង P1 និង P2 គួរតម្រួតត្រូវមាននៅក្នុងដំណាក់កាល។

ស្ថានភាពទំនាក់ទំនង

រលកពន្លឺស្រស់បស់ដោយគែមពីរនៃប្រភពនៅចំណុចមួយចំនួននៃពេលវេលាដែលមានភាពខុសប្លែកគ្នាដំណាក់កាលមិនជាក់លាក់ដោយផ្ទាល់ក្នុងមួយកណ្តាលរវាងចំណុចពីរ។ ធ្នឹមមកពីគែមឆ្វេងនៃδដើម្បី P2 ចំណុចមួយដើម្បីហុចនៅលើឃ (sinθ) / 2 ឆ្ងាយជាងធ្នឹមធ្វើដំណើរទៅកណ្តាល។ គន្លងរបស់ធ្នឹមដែលបានមកពីគែមខាងស្តាំនៃδដើម្បីចង្អុល P2 នេះបានឆ្លងកាត់នៅលើផ្លូវឃ (sinθ) / 2 តិច។ ភាពខុសគ្នានៅក្នុងចម្ងាយធ្វើដំណើរសម្រាប់ធ្នឹមពីរត្រូវ d ·sinθនិងតំណាងឱ្យភាពខុសគ្នាដំណាក់កាលΔf '= 2πd·sinθ / λ។ ចំពោះចម្ងាយពី P1 ដើម្បី P2 នៅតាមបណ្តោយមុខរលកនេះយើងទទួលបានΔφ = 2Δφ '= 4πd·sinθ / λ។ រលកបញ្ចេញដោយគែមពីរនៃប្រភពស្ថិតនៅក្នុងដំណាក់កាលជាមួយនឹងការ P1 នៅពេលដែលមិនមាននិងជាចេញពីតំណាក់កាលនៅក្នុងតំបន់នេះ4πdsinθ / λក្នុង P2 ។ ចាប់តាំងពីពេលsinθ ~ δ / (2L), បន្ទាប់មកΔφ = 2πdδ / (Lλ) ។ ពេលΔφ = Δφ ~ 1 ឬ 60 °, ពន្លឺត្រូវបានគេចាត់ទុកថាលែងមានជាប់ទាក់ទងគ្នា។

Δφ = 1 -> ឃ = Lλ / (2πδ) = 0,16 Lλ / δ។

ទំហំនៃការនេះពុំមានផលដំណាក់កាល wavefront បាននិយាយថា: homogeneity ។

ចង្កៀង incandescent គឺជាឧទាហរណ៍នៃប្រភពពន្លឺមិនប្រាកដប្រជាមួយ។

ពន្លឺជាប់ទាក់ទងគ្នាអាចត្រូវបានទទួលពីប្រភពនៃវិទ្យុសកម្មមិនប្រាកដប្រជាមួយ, ប្រសិនបើយើងបោះបង់ភាគច្រើនបំផុតនៃវិទ្យុសកម្ម។ តម្រងត្រូវបានអនុវត្តទំហំដំបូងដើម្បីបង្កើនទំនាក់ទំនងទំហំ, និងការត្រងបន្ទាប់មក Spectral សម្រាប់ទំនាក់ទំនងខាងសាច់ឈាមដែលមានទំហំធំ។

ស៊េរី Fourier

រលក Sinusoidal យន្តហោះជាប់ទាក់ទងគ្នាទាំងស្រុងនៅក្នុងលំហនិងពេលវេលានិងប្រវែងរបស់ខ្លួននៃការពេលវេលានិងតំបន់ដែលពុំមានផលដែលគ្មានទីបញ្ចប់។ រលកពិតប្រាកដទាំងអស់គឺជីពចររលកយូរអង្វែងសម្រាប់ពេលវេលាមួយកំណត់ចន្លោះនិងមានការបញ្ចប់ការកាត់កែងទៅទិសរបស់ពួកគេនៃការឃោសនា។ គណិតវិទ្យា, ពួកគេត្រូវបានរៀបរាប់ដោយអនុគមន៍ខួប។ ដើម្បីរកប្រេកង់រលកវត្តមាននៅក្នុងជីពចរនិងសម្រាប់ការកំណត់ប្រវែងទំនាក់ទំនងមួយΔωត្រូវការដើម្បីវិភាគមុខងារមិនមានកាលកំណត់។

យោងតាមការវិភាគ Fourier, រលកកាលកំណត់បំពានអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាតម្រួតនៃរលកស៊ីនុសមួយ។ ការសំយោគ Fourier ន័យថាតម្រួតនៃរលក sinusoidal ពហុភាពមួយដែលអនុញ្ញាតឱ្យដើម្បីទទួលបានរលកកាលកំណត់បំពានមួយ។

ស្ថិតិការទំនាក់ទំនង

ទ្រឹស្តីទំនាក់ទំនងអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាការតភ្ជាប់នៃរូបវិទ្យានិងវិទ្យាសាស្ត្រដទៃទៀត, ចាប់តាំងពីវាគឺជាលទ្ធផលនៃការច្របាច់បញ្ចូលគ្នារវាងទ្រឹស្តីនិងស្ថិតិអេឡិចត្រូព្រមទាំងមេកានិចស្ថិតិមួយនេះគឺជាសហជីពនៃមេកានិចស្ថិតិ។ ទ្រឹស្តីនេះត្រូវបានប្រើក្នុងការកំណត់លក្ខណៈនិងផលប៉ះពាល់នៃការប្រែប្រួលឥរិយាបថរបស់ចៃដន្យនៅលើវាលពន្លឺ។

ជាធម្មតាវាមិនអាចទៅរួចទេដើម្បីវាស់ប្រែប្រួលរបស់វាលរលកផ្ទាល់។ "ការឡើងចុះ" របស់បុគ្គលពន្លឺដែលអាចមើលឃើញអាចត្រូវបានរកឃើញមិនដោយផ្ទាល់ឬសូម្បីតែជាមួយនឹងឧបករណ៍ទំនើប: ប្រេកង់របស់ខ្លួនគឺមានចំនួនប្រមាណ ¹⁵ តុលាលំយោលក្នុងមួយវិនាទី។ អ្នកអាចវាស់តែមធ្យម។

កម្មវិធីនៃការទំនាក់ទំនង

ការតភ្ជាប់នៃរូបវិទ្យានិងវិទ្យាសាស្រ្តផ្សេងទៀតដែលជាឧទាហរណ៍នៃការទំនាក់ទំនងមួយដែលអាចត្រូវបានឆ្លុះបញ្ចាំងនៅក្នុងចំនួននៃកម្មវិធីមួយ។ ផ្នែកខ្លះត្រូវបានប៉ះពាល់វាលជាប់ទាក់ទងគ្នាដោយភាពចលាចលបរិយាកាសតិចជាងនេះដែលធ្វើឱ្យពួកគេមានប្រយោជន៍សម្រាប់ការទំនាក់ទំនងឡាស៊ែរ។ ពួកគេត្រូវបានប្រើផងដែរនៅក្នុងការសិក្សាអំពីប្រតិកម្មលាយបញ្ចូលគ្នារវាងឡាស៊ែរដែលបណ្ដាលមកនេះ: ការកាត់បន្ថយផលប៉ះពាល់ការជ្រៀតជ្រែកនាំឱ្យមានការ "រលូន" សកម្មភាពរបស់ធ្នឹមដែលនៅលើគោលដៅ thermonuclear នេះ។ ទំនាក់ទំនងត្រូវបានប្រើក្នុងពិសេសដើម្បីកំណត់ទំហំនិងការបែងចែកប្រព័ន្ធគោលពីររបស់តារា។

ទំនាក់ទំនងនៃរលកពន្លឺដើរតួនាទីយ៉ាងសំខាន់នៅក្នុងការសិក្សារបស់ Quantum និងវាលបុរាណ។ នៅឆ្នាំ 2005 លោក Roy ជេ Glauber បានក្លាយជាអ្នកឈ្នះនៃរង្វាន់ណូបែលផ្នែករូបវិទ្យាសំរាប់ការចូលរួមចំណែករបស់គាត់ចំពោះទ្រឹស្ដីកង់ទិចនៃទំនាក់ទំនងអុបទិក។